Le bilan de population écrit sous forme de moments sans agglomération

Le bilan de population, en ne considérant pas l'agglomération, s'écrit :

La transformation de l'équation du bilan de population écrite en termes de densité de population en équation utilisant les moments se fait en multipliant l'équation par {L}^{j}{dL} et en intégrant cette équation entre 0 et l'infini (toutes les tailles possibles).

\begin{array}{rcl}{\int }_{0}^{\infty }\left(\frac{1}{V}\frac{\partial }{\partial t}\left(Vn\left(t\right){L}^{j}\right)\right){dL}&=&{\int }_{0}^{\infty }\left(B{L}^{j}\delta \left(L-{L}_{c}\right)\right){dL}-{\int }_{0}^{\infty }\left(\frac{\partial \left[nG\right]\left(t\right)}{\partial L}{L}^{j}{dL}\right)\\~&+&{\int }_{0}^{\infty }\left(\frac{\left({Q}_{e}.{n}_{e}\left(t\right){L}^{j}-{Q}_{s}.{n}_{s}\left(t\right){L}^{j}\right)}{V}\right){dL}\end{array}

Remarque

En milieu homogène, n_s (t, L) = n (t, L) pour toutes les classes de tailles. On a donc : n_s (t) = n (t)

En décomposant l'équation

Terme d'accumulation :

{\int }_{0}^{\infty }\left(\frac{{L}^{j}}{V}\frac{\partial }{\partial t}\left(Vn\left(t\right)\right)\right){dL}=\left(\frac{1}{V}\frac{\partial }{\partial t}\left(V{\int }_{0}^{\infty }n\left(t\right){L}^{j}{dL}\right)\right)=\left(\frac{1}{V}\frac{\partial }{\partial t}\left(V{m}_{j}\right)\right)

Terme concernant la nucléation :

En tenant compte des propriétés de la fonction Dirac ( voir Écriture générale du bilan de population), on obtient :

{\int }_{0}^{\infty }\left(B{L}^{j}\delta \left(L-{L}_{c}\right)\right){dL}={L}_{c}^{j}B

soit comme {L}_{c}\to 0,

{\int }_{0}^{\infty }\left(B{L}^{j}\delta \left(L-{L}_{c}\right)\right){dL}={\left(0\right)}^{j}B

d'où

{\int }_{0}^{\infty }\left(B{L}^{j}\delta \left(L-{L}_{c}\right)\right){dL}=B,\mathrm{si}j=0
{\int }_{0}^{\infty }\left(B{L}^{j}\delta \left(L-{L}_{c}\right)\right){dL}=0,\mathrm{si}j>0

Terme concernant la croissance :

Dans le cas où G est indépendant de la taille, et utilisant une intégration par partie {\int }_{a}^{b}U\mathrm{'}V={\left(UV\right)}_{a}^{b}-{\int }_{a}^{b}UV\mathrm{'} on obtient

{\int }_{0}^{\infty }\left(\frac{\partial \left[nG\right]\left(t\right)}{\partial L}{L}^{j}{dL}\right)=G{\int }_{0}^{\infty }{L}^{j}\frac{\partial n}{\partial L}{dL}=G{\left({L}^{j}n\right)}_{0}^{\infty }-Gj{\int }_{0}^{\infty }n{L}^{j-1}{dL}

comme {\left({L}^{j}n\left(L\right)\right)}_{L\to \infty }=0 et {\left({L}^{j}n\left(L\right)\right)}_{L\to 0}=0, on a

{\int }_{0}^{\infty }\left(\frac{\partial \left[nG\right]\left(t\right)}{\partial L}{L}^{j}{dL}\right)=-Gj{m}_{j-1}

Terme concernant les termes d'entrée et de sortie du cristallisoir :

{\int }_{0}^{\infty }\left(\frac{\left({Q}_{e}.{n}_{e}\left(t\right){L}^{j}-{Q}_{s}.{n}_{s}\left(t\right){L}^{j}\right)}{V}\right){dL}=\left(\frac{\left({Q}_{e}{\int }_{0}^{\infty }{n}_{e}\left(t\right){L}^{j}{dL}-{Q}_{s}{\int }_{0}^{\infty }{n}_{s}\left(t\right){L}^{j}{dL}\right)}{V}\right)=\frac{\left({Q}_{e}{m}_{j}^{e}-{Q}_{s}{m}_{j}^{s}\right)}{V}

Définition

Le bilan de population en termes de moments sans agglomération s'écrit donc :

\left(\frac{1}{V}\frac{\partial }{\partial t}\left(V{m}_{j}\right)\right)={\left(0\right)}^{j}B+Gj{m}_{j-1}+\frac{\left({Q}_{e}{m}_{j}^{e}-{Q}_{s}{m}_{j}^{s}\right)}{V}

\left(\frac{1}{V}\frac{\partial }{\partial t}\left(V{m}_{j}\right)\right)={\left(0\right)}^{j}B+Gj{m}_{j-1}+\frac{\left({Q}_{e}{m}_{j}^{e}-{Q}_{s}{m}_{j}^{s}\right)}{V}